Большая Советская Энциклопедия (ФЕ) - БСЭ БСЭ

  Лит.: Reclus М., J. Ferry. 1832–1893, P., 1947; Legrand L., L'influence du positivisme dans l'oeuvre scolaire de J. Ferry, P., 1961.

Ферри Энрико

Фе'рри (Ferri) Энрико (25.2.1856, Сан-Бенедетто-По, – 12.4.1929, Рим), итальянский криминалист. Окончил в 1877 Болонский университет; с 1884 профессор уголовного права в университетах Болоньи, Сиены, Пизы, Рима. Последователь Ч. Ломброзо , развивал идеи антропологической школы уголовного права . В работах «Уголовная социология» (1883), «Исследование о преступности» (1901) Ф. пропагандировал отказ от понятий вины, вменяемости, ответственности, состава преступления, наказания, замену их понятиями опасного состояния личности и т.д. В 1919 возглавлял комиссию по составлению проекта УК, многие положения которого вошли в фашистский итальянский уголовный кодекс 1930.

Ферривиль

Ферриви'ль (Ferryville), прежнее название г. Мензель-Бургиба в Тунисе.

Феррид

Ферри'д [англ. ferreed, от fer (rit) – феррит и reed – язычок], быстродействующее коммутационное устройство, представляющее собой электромагнитное реле с герметизированными контактами (см. Геркон ). Сердечник управляющей обмотки Ф. изготовляют из магнитно-твёрдого материала (например, ферритов , викаллоя). Различают Ф. последовательные (рис. , а), содержащие 1 магнитопровод , и параллельные (рис. , б) – с 2 магнитопроводами. В первых при пропускании через управляющую обмотку кратковременного импульса тока (положительной либо отрицательной полярности) сердечник намагничивается и контактные пластины под действием магнитного поля замыкаются. Для размагничивания сердечника (и размыкания пластин) через управляющую обмотку пропускают импульс тока обратной полярности (при этом ток не должен превышать значения, достаточного для вторичного замыкания пластин вследствие перемагничивания сердечника). Во вторых для замыкания пластин используют параллельное намагничивание сердечников (при котором через обе управляющие обмотки пропускают токи, одинаковые по величине и направлению), а для их размыкания – последовательное намагничивание (пропускают токи, равные по величине, но направленные противоположно). В таких Ф. ток размыкания не имеет ограничения сверху.

  Существуют также Ф. с несколькими управляющими обмотками. В некоторых Ф. применяют герконы с пластинами из магнитного материала с прямоугольной петлей гистерезиса , в этом случае обходятся вовсе без сердечников (такие Ф. называются Ф. с внутренней магнитной памятью, реже – ремридами, или меморидами).

  Ток срабатывания в Ф. составляет 8–10 а , время намагничивания (размагничивания) – от 10 до 300 мксек. Ф. используют в коммутационных системах квазиэлектронных автоматических телефонных станций , в логических устройствах вычислительной техники и т.д.

  Лит.: Лутов М. Ф., Квазиэлектронные АТС, М., 1968; Ферриды, М., 1972.

  М. Ф. Лутов.

Схемы последовательного (а) и параллельного (б) ферридов: ОУ — обмотка управления; С — сердечник; П — пластины геркона.

Ферримагнетизм

Ферримагнети'зм, магнитное состояние вещества, при котором элементарные магнитные моменты , ионов, входящих в состав вещества (ферримагнетика ), образуют две или большее число подсистем – магнитных подрешёток. Каждая из подрешёток содержит ионы одного сорта с одинаково ориентированными магнитными моментами. Магнитные моменты ионов разных подрешёток направлены навстречу друг другу или, в более общем случае, образуют сложную пространственную конфигурацию (например, треугольную). Часто число ионов в одной подрешётке в кратное число раз больше, чем в другой. Простейшая модель ферримагнитной упорядоченности показана на рис. 1 . Самопроизвольная намагниченность J вещества в ферримагнитном состоянии равна векторной сумме намагниченностей всех подрешёток. Ф. можно рассматривать как наиболее общий случай магнитного упорядоченного состояния. С этой точки зрения ферромагнетизм есть частный случай Ф., когда в веществе имеется только одна подрешётка.

  Антиферромагнетизм есть частный случай Ф., когда все под решётки состоят из одинаковых магнитных ионов и J = 0. Термин «ферримагнетизм» был введён Л. Неелем (1948) и происходит от слова феррит – названия большого класса окислов переходных элементов, в которых это явление было впервые обнаружено.

  Необходимым условием существования Ф. является наличие в веществе положительных ионов (катионов) элементов с незаполненной (d- или f -) электронной оболочкой, обладающих собственным магнитным моментом. Между ионами различных подрешёток должно существовать отрицательное обменное взаимодействие , стремящееся установить их магнитные моменты антипараллельно. Как правило, это взаимодействие является косвенным обменным взаимодействием, т. е. осуществляется путём обмена электронами через промежуточный немагнитный анион (например, ион кислорода, рис. 2 ).

  При высоких температурах, когда энергия теплового движения много больше обменной энергии, вещество обладает парамагнитными свойствами (см. Парамагнетизм ). Температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков, в которых при низких температурах возникает Ф., обладает характерными особенностями, показанными на рис. 3 . Обратная восприимчивость (1/c) таких веществ следует Кюри – Вейса закону с отрицательной константой Q = D при высоких температурах, а при понижении температуры круто спадает, стремясь к нулю при Т ® Qс . В Кюри точке Qс , когда энергия обменного взаимодействия становится равной энергии теплового движения в веществе, возникает ферримагнитная упорядоченность. В большинстве случаев переход в упорядоченное состояние является фазовым переходом 2-го рода и сопровождается характерными аномалиями теплоёмкости, линейного расширения, гальваномагнитных и др. свойств.

  Возникающая ферримагнитная упорядоченность моментов описывается определённой магнитной структурой , т. е. разбиением кристалла на магнитные подрешётки, величиной и направлением векторов их намагниченностей. Магнитная структура может быть определена методами дифракции нейтронов (см. Дифракция частиц ). Образование той или иной магнитной структуры зависит от кристаллической структуры вещества и соотношения величин обменных взаимодействий между различными магнитными ионами. Обменное взаимодействие определяет только взаимную ориентацию намагниченностей подрешёток друг относительно друга. Другой их параметр – ориентация относительно осей кристалла – определяется энергией магнитной анизотропии , которая на несколько порядков меньше обменной энергии.

  Существование в ферримагнетике нескольких различных подрешёток приводит к более сложной температурной зависимости спонтанной намагниченности J, чем в обычном ферромагнетике. Это связано с тем, что температурные зависимости намагниченности каждой из подрешёток могут отличаться друг от друга (рис. 4 ). В результате спонтанная намагниченность, являющаяся в простейшем случае разностью намагниченностей подрешёток, с ростом температуры от абсолютного нуля может: 1) убывать монотонно (рис. 4 , а), как в обычном ферромагнетике; 2) возрастать при низких температурах и в дальнейшем проходить через максимум (рис. 4 , б); 3) обращаться в нуль при некоторой фиксированной температуре Qк . температуру Qк называют точкой компенсации, при Т > Qк или Т < Qк спонтанная намагниченность отлична от нуля.

  Впервые теоретическое описание свойств ферримагнетиков было дано Неелем (1948), который показал, что основные особенности поведения ферримагнетиков могут быть очень хорошо объяснены в рамках теории молекулярного поля. Ферримагнетики в не очень сильных магнитных полях (много меньше обменных) ведут себя так же, как ферромагнетики , т.к. такие магнитные поля не изменяют магнитной структуры. В отсутствии поля они разбиваются на домены , имеют характерную кривую намагничивания с насыщением и гистерезисом . В них наблюдается магнитострикция . В ферримагнетиках с неколлинеарными магнитными структурами при доступных значениях магнитного поля насыщения обычно не наблюдается. Особыми магнитными свойствами ферримагнетики обладают вблизи точки компенсации. Здесь даже слабые магнитные поля вызывают взаимный скос и опрокидывание подрешёток. Вдали от точки компенсации такие изменения магнитной структуры происходят в сильных (порядка обменных) магнитных полях. При определенных условиях в ферримагнетиках наблюдается резонансное поглощение электромагнитной энергии (ферримагнитный резонанс ). Изучение Ф. развивалось очень бурно и далеко продвинуло физику магнитных явлений. Удалось создать теорию ферримагнетиков-диэлектриков (большинство ферримагнетиков является диэлектриками); многие магнитные диэлектрики стали широко применяться в радиотехнике, СВЧ-технике, вычислительной технике.